110 RÉSUMÉS 



V ^ 



+ {( dS^ H" (Aie + mhj 4- n§^) 

 -S 



(2) + U û^i: f M' (^f^cc + »K^?/ + n^z) . 



V 



Afin de tenir coiu[)te de la transformation, l'un en l'autre, des 

 fluides qui composent le système, nous ajouterons 



+ \\ dS p 4' {IDx + rnDij + nDz) 

 S 



(3) + Ü f/i: ; M* (ZZ).-» + m /y?/ + nDz) 



V 



à l'expression (2) que nous venons de trouver. Par un raison- 

 nement analogue nous pourrons calculer le travail des forces 

 auxquelles chacun des éléments du second fluide est soumis. 

 § 5. Grâce à la viscosité des fluides, leur mouvement 

 est accompagné d'une production de chaleur; à leur tour les 

 quantités de chaleur ainsi engendrées sont absorbées (grâce 

 à la conductibilité) par la modification d'ordre chimique, 

 la transformation des fluides, que nous considérons comme 

 possible au sein du système. A ces phénomènes qui se passent 

 en réalité nous nous proposons de substituer l'équivalent fictif 

 que voici: supposons que chaque gain de chaleur, dans un 

 élément, soit immédiatement compensé, à l'aide de sources 

 imaginaires, par des soustractions convenables, de manière 

 à maintenir constante la température de l'élément ^). En re- 

 vanche, en même temps, des quantités correspondantes de 



') L'introduction des termes de dissipation aura pour effet de rendre 

 e.\actes les équations dynamiques du problème, sans influencer le degré 

 d'approximation de la partie thermodynamique de la solution. 



