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- \X dS { ip,-pl) Dx + iPy-pm) Dy + {p^- pn) Dz ) 

 S 



- {{dl.{ ip.-p^) Dx i- ip,-pm) Dij + {p^-pn)Dz) (3). 



Pour le second fluide, la chaleur de dissipation sera donnée 

 par une égalité de même forme. 



On peut se demander si ces quantités de chaleur sont 

 les seules qui, par l'effet des frottements, se produisent dans 

 le système de manière irréversible. Ici nous introduirons une 

 restriction essentielle qui est la suivante: en aucun point de 

 la surface de séparation il ne peut jamais se produire de 

 glissement de l'un des deux corps du système par rapport 

 à l'autre. Ceci étant admis nous n'avons plus à nous occuper 

 du frottement qui serait exercé, l'un sur l'cUitre, par les corps 

 en présence. 



§6. Les composantes de déplacement ^cCjSy,^^!, Sx', Sy', Sä 

 sont assujetties aux conditions suivantes: 1. la masse du pre- 

 mier fluide ne doit pas varier par l'effet de ces déplacements; 

 2. de même, la masse du second fluide doit demeurer con- 

 stante; 3. à la surface de séparation, S, les déplaceme-its ne 

 doivent pas entraîner de glissement. Nous tiendrons compte 

 de la première de ces conditions dans l'équation (I) du § 1, 

 en y ajoutant, d'après les principes bien -connus, l'expression 



\\\ dxdydz B Sp 



y 



V 



— SXdS^B (/Sec -\- iii^y -\- n^z) 

 S 



- {{ dl. p B{âx + mly + n'^z) , 



