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ces pressions ne sont pas néfessairenient normales à l'élément 

 de surface. 



Des équations (4) et (8) nous tirons, en éliminant C, 



E—EJr^^' - ^' -^f—f 4- ^-K = (20). 



P p 



Dans cette équation les valeurs de E^ M', /, p et p sont pri- 

 ses en un point quelconque de la surface S et celles de E\ 

 ^F', /', p et p' en un point quelconque de la surface *S'. On 

 reconnaît sans peine que l'équation (20) constitue la générali- 

 sation de l'équation bienconnue qui est la condition classique 

 de l'équilibre. Si, en effet, on suppose E = Q, E = Q et si 

 l'on écrit l'équation (20) en un point de la surface S (où elle 

 est évidemment applicable) on a p'= /?, ^F'=4^ et 



/-/'+p(^-i) = (21) 



\ p p / 



qui est l'équation ordinaire. 



§ 9. Donnons en conclusion un exemple de l'application 

 du résultat obtenu. Imaginons un morceau de glace immobile 

 qui, par une partie de sa surface, serait plongé dans un cou- 

 rant d'eau, à l'air libre. Admettons l'existence d'un potentiel des 

 vitesses ne contenant pas explicitement le temps; dans ce cas 

 le mouvement de l'eau sera stationnaire. Fixons notre attention 

 sur les deux points suivants : le premier, i/, se trouve à la 

 surface libre de l'eau à petite distance de la ligne de contact 

 avec la glace, assez loin cependant pour qu'on y puisse négli- 

 ger l'influence des forces d'adhésion (qui s'exercent au contact 

 de l'eau et de la glace). Le second point, M., sera pris de 

 même sur la surface libre de la glace, à petite distance de la 

 ligne de contact avec l'eau. Convenons de négliger la diffé- 

 rence des valeurs des potentiels de la pesanteur, H^" (en M) 

 et ^F' (en M') à cause de la petitesse de la distance qui sépare 

 les deux points. Au point M, en désignant par q la vitesse 

 totale de l'eau, nous avons E =^ \ q^\ en il/', la glace étant 

 immobile, E = 0. L'équation (20) devient simplement 



