RÉSUMÉS 173 



schlechthin direct mit den Resultaten der Erfahrung verglei- 

 chen kann. 



Indess ist dieses Verfahren in der Seismologie nicht ge- 

 stattet. Hier ist die Zeitdauer der Störung im Herde mit den 

 Perioden der Schwingungen vergleichbar, — ausserdem ist 

 man gezwungen die Thatsache zu berücksichtigen, dass die 

 Bewegung ihren Ursprung in einem räumlich begrenzten Orte 

 nimmt, um sich aus demselben nach allen Richtungen auszu- 

 breiten. Infolgedessen kann man sich nicht mit der Discussion 

 indefiniter Integrale begnügen, man soll noch untersuchen, 

 wie sich arbiträre zu einer gewissen Zeit räumlich begrenzte 

 Störungen ausbreiten. Diese Vorsicht ist keineswegs überflüssig, 

 denn es sind schon Beispiele bekannt, welche zeigen, dass die 

 Fortpflanzungsart arbiträrer Störungen nicht ohne weiteres aus 

 dem Verhalten indefiniter Schwingungen gefolgert werden kann. 

 Solch' ein Beispiel gibt die in der Electricitätslehre wohlbe- 

 kannte Telegraphistengleichung : ') 



Für è=0 verwandelt sich die Gleichung (I) in die bekannte 

 Gleichung der „classischen" Elasticitätstheorie: 



deren allgemeines Integral: 



A (x-^at.)^f.,(x — nt) 



sich mit der constanten Geschwindigkeit a unverändert fort- 

 pflanzende ebene Wellen darstellt. Das in der Gleichung (II) 



fehlende und in der Gl. (I) vorhandene Glied: — 2'5'7^ bedeu- 



ot 



1) Poincarré C. K. Bd. 117 8S. 1027 — 10H2. 



Picard C. E. Bd. 118. S. S. 18—17. und Bull. Soc. Math, de France. 



Bd. XXII. S. S. 2—8. 



Boussinesq. C. K. Bd. 118. S. S. 162—166, 223-226, 271—276. 



O. Heaviside. Electrical papers. Bd. II. (London 1892) S. .S81 und ff. 



