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Ganz was anderes ergiebt sich, wenn man diejenigen In- 

 tegrale ^) betrachtet, welche die Verbreitung einer arbiträren 

 zu einer gewissen Zeit räumlich begrenzten Störung darstellen. 

 Es zeigt sich, dass alle solche Störungen sich mit einer und 

 derselben constanten Geschwindigkeit a fortpflanzen. Im allge- 

 meinen erinnert der ganze Vorgang an die Fortpflanzung 

 ebener Wellen in einem perfeet elastischen , isotropen , nicht- 

 reibenden Medium (analytisches Modell Gl. (II) nur nimmt 

 hier die Störung, indem sie sich vom Herde entfernt, an In- 

 tensität ab und es wird ihr Charakter etwas verändert. Ausser- 

 dem hat man hier einen charakteristischen Zug, welcher den 

 Wellen in einem perfekt elastischen Medium fehlt: es bleibt 

 nach dem Vorübergang der Hauptstörung eine residuale Be- 

 wegung, die mit der Zeit langsam erlischt. Das angeführte 

 Beispiel rechtfertigt die Bemerkung über die geringe Bedeutung 

 der auf der blossen Betrachtung indefiniter Integrale begrün- 

 deten Schlüsse und über die Nothwendigkeit den Verlauf 

 arbiträrer Störungen zu studieren. 



Um brauchbare analytische Modelle der seismischen Dis- 

 persion zu erhalten, muss man zu complicierteren Gleichungen 

 wie die Gleichungen der classischen Elasticitätstheorie oder 

 diejenigen vom Typus der Gleichung (I) greifen. Die Erforschung 

 indefiniter Integrale solcher complicierten Gleichungen bietet 

 keine Schwierigkeiten, aber, wie man soeben gesehen hat, 

 bringt sie wenig Nutzen. Wen man aber die den Verlauf ar- 

 biträrer Störungen darstellenden Integrale bilden will, so stösst 

 man auf ganz ausserordentliche Schwierigkeiten, indem die 

 Theorie solcher Gleichungen noch nicht ausgebildet ist. Desswe- 

 gen wird die Ausarbeitung einer mathematischen Theorie der 

 seismischen Dispersion hinausgeschoben. Dabei mahnt der 

 Verfasser an die Sammlung des Beobachtungsmaterials behufs 

 Aufstellung eines empirischen Dispersionsgesetzes um eine 



^) Vergl. man die oben citieiten Abhaudl. insbesondere von Poincaire 

 und Picard. 



