204 RÉSUMÉS 



évidemment les équations précédentes.) Si l'on tient compte 

 des équations (7), on voit sans peine que l'intégrale de volume 

 qui constitue le troisième membre de l'expression (3) peut 

 s'écrire . 



-\- \\\ dxdydz G ^p 

 V 



- K dS G Q {I8x + m^y + nh) 

 S 



(8) - W dl p G {l^ix + m^i/ 4- nh). 



Proposons -nous maintenant de calculer la seconde partie 

 de la variation de l'énergie libre, celle qui provient de la 

 transformation, l'un en l'autre, des corps constituant le système. 

 Le raisonnement dont, dans notre première Note, nous avons 

 constamment fait usage, nous enseigne, d'après (8), que cette 

 partie a la valeur suivante: 



- \\ dS p { {II -\- mN + nM) Dx + 



S 



+ {IN + mJ 4- nL) Dy + 

 + {IM + wZ + nK) Dz } 



- W d^Z p { {II + mN-\- nM) Dx + 



V 



+ {IN + mJ + nL) Dy + 

 + {IM + wZ + nK) Dz ) 



-^ dSpG (IDx -\- mDy + nDz) 

 8 



(9) -{{ dI.pG {IDx + mDy + nDz) 



