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destiné a liquéHer l'air atmosphérique, l'oxygène, etc. Pour 

 jeter quelque lumière sur le mode de fonctionnement de cet 

 appareil, aux températures basses, j'ai procédé aux calculs 

 publiés dans ce mémoire. Il est facile de calculer la marche 

 de l'effet Kelvin, du moins d'une manière générale, pour un 

 gaz quelconque dont on connaît la compressibilité, la dilation 

 et la chaleur spécifique, en fonction de la température et de 

 la pression. Les calculs suivants sont basés sur les expériences 

 classiques de M. Amagat concernant la compressibilité, et sur 

 mes propres études expérimentales de la dilatation et des cha- 

 leurs spécitiques de l'air atmosphérique. 



3. Soit U l'énergie interne d'un ga:^, occupant le volume 

 Ü, sous la pression P, à une température absolue t. On a évi- 

 demment 



U = Const 



pour l'expérience de Joule. Dans le dispositif de Lord Kelvin 

 c'est la fonction ' 



H= U-\- Pv 



qui reste constante, quand le gaz se détend succesivement, de 

 la pression initiale élevée à une pression inférieure quelcon- 

 que, pourvu que la vitesse d'écoulement soit insensible. 11 s'agit 

 donc de déterminer la marche des courbes U = Const et 

 H = Const, en fonction de la température et de la pression. 

 Une variation infiniment petite d'état, définie par dt et 

 dP entraîne une variation correspondante de l'énergie, qu'on 

 peut exprimer par la formule connue: 



9v 

 dU — JmCp dt — t ~g7 dP — Pdv , 



oii il faut substituer 



3v 9v 



L'équivalent dynamique de l'unité de la chaleur est désigné 

 ici par »7 (= 42700 gramme- centiniètres par gramme- Calorie); 



