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tion —. Marquons les valeurs de ^ et aux points d'in- 



tersection de ces droites avec les courbes p — const. et cons- 

 truisons enfin un autre diagramme, en prenant les p pour 

 abscisses, pour ordonnées. C'est de cette manière que j'ai 

 construit les courbes H = Const, représentées sur la ])lan- 

 che I en traits continus. Pour en montrer l'application prati- 

 que, supposons à titre d'exemple qu'on ait une quantité 

 quelconque d' air à C, comprimé sous 110 atm. Une dé- 

 tente à travers un bouchon poreux qui ramène 1(^. gaz à la 

 pression atmosphérique, produira un abaissement de tempéra- 

 ture qu'on trouve indiqué, sur l'échelle verticale des tempéra- 

 tures, à la hauteur du point d'intersection de l'ordonnée p = \ atm. 

 avec la courbe qui passe par 6 = 0'' et p = 1 10 atm. On trouve 

 e--23,8, ou bien 2H,8: 109 - 0,22» par atmosphère. Les 

 expériences directes de Lord Kelvin et Joule ont conduit à un 

 nombre plus grand: 0,275*^ par atmosphère. En considérant 

 l'incertitude du calcul graphique, on ne peut pas espérer une 

 concordance meilleure, surtout pour les températures élevées^ 

 011 les variations des quantités thermodynamiques sont très 

 petites. 



1 1. En considérant la marche générale des courbes 

 ^ = const, représentées sur la pi. I, on voit que l'effet spéci- 



fique j,— de Lord Kelvin, mesuré par l'inclinaison des cour- 

 bes, est variable dans le sens indiqué [iar les expériences di- 

 rectes de Lord Kelvin et Joule: il devient de plus en plu^ 

 considérable, mais toujours fini, quand la tem[)érature s'abaisse^ 

 pourvu que la pression ne soit pas trop grande. Mais on re- 

 connaît en outi"e une influence marquée de la pression, ou 

 plutôt du degré de la condensation du gaz. Pour les pressions 



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bien reconnaissable dans la région des températures basses. 

 En considérant les courbes correspondantes aux températun;» 



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croissantes, ^ va en diminuant; cette influence est surtout. 



