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la marche de ces courbes est semblable à l'allure de celles qui 

 l'ejjrésentent H. 



Le l'efroidissement qui résulte d'une détente dans le vide 

 pst un peu plus fort que celui qu'on obtiendrait pour les mê- 

 mes pressions dans l'appareil de Lord Kelvin et Joule. 



Laboratoire de p/iysique de Viiniversité de Cracovie, juin 1898. 



i2. — Lad. Nataxson. termokinetycznych wlasnosciach roztworôw. 

 (Sur les propriétés thermoclnéfiques des dissoliitions). 



Dans un mémoire antérieur, publié ici- même i), nous 

 nous sommes occupé de la théorie des phénomènes qui se 

 produisent au sein d'un système composé de deux corps ho- 

 moofènes, mutuellement transi'ormables l'un en l'autre, lorsque 

 les divers éléments de ce système sont animés de mouvement. 

 Dans la })résfnte Communication nous nous proposons d'étendre 

 notre analyse au cas plus général où l'un des deux corps en 

 présence se trouve être une dissolution, c'est-à-dire un 

 mélange fluide, suivant les conventions que nous adopt'- 

 rons au cours de notre étude. 



§ 1. Comme dans notre mémoire précédent, notre point 

 de départ sera le principe général dit „thermocinétique" "-). 

 Tâchons de calculer les diverses quantit^^s infiniment petites 

 qui se trouvent dans l'expression analytique de ce principe. 



Soit CO le volume occupé par la dissolution; soit dxdydz 

 un élément infinitésimal appartenant à ö et s la surface par 

 laquelle ce volume confine à l'extérieur. Pour plus de sim- 



^) Bulletin International de TAcad. d. Se. de Cracovie, 

 Année 1898, p. 10.3 et 201. 



*) Celui-ci se trouve énoncé au début de la Communication du mois 

 de Mars 1898, ainsi que dans deux mémoires précédents, publiés dans le 

 Bulletin de 1896 et 1897. 



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