RÉSUMÉS 303^ 



+ W ^S P T (iZ>X + MD Y + NDZ) . (H ) 



S 



§ 5. Nous supposerons les corps du système dénués 

 de viscosité; en outre, nous admettrons que, en aucun 

 point de la surface de séparation, Yà, il ne peut se produire 

 de glissement de l'un des deux corps (séparés par S) par 

 rapport à l'autre. Ces hypothèses excluant tout effet de frot- 

 tement, le seul phénomène irréversible qui puisse accompagner 

 la modification virtuelle du système consiste dans la diffu- 

 sion mutuelle, l'une en l'autre, des deux substances fluides 

 qui composent la dissolution. La quantité de chaleur qui 

 (algébriquement parlant) se trouve „absorbée" par la dissolu- 

 tion, grâce à la diffusion de provenance „mécanique", est 

 représentée par (1) : 



dxdydz A p^ p., ( (^^2 ~ ^^1) ^^^1 + (^2 ~ ''^i) ^I/i + (^2 ~ ^1) ^^i ) } 

 + \\\ dxdydz A pg p^ ■( {u^ —Uo) ^x., -\- {i\ — v.^) Ky.^ + {w^ — w?,) ^^2) ) 



où l'on désigne par A une quantité intimement liée avec le 

 coefficient de diffusion mutuelle des deux fluides „1" et „2". 

 C'est la forme la plus simple de la chaleur de dissipation 

 dans la diffusion et c'est celle, en même temps, que suggère 

 la théorie moléculaire de ce phénomène ^). Posons: 



J^= ^ p. (w. - u^) ; ^-^ = A pi {u^ - u^) ■ (2) 



0— O 



') Voir: Bulletin Int. de l'A c ad. d. Se. de Cracovie, Année 

 1896, p. 1-29 et 140. 



