304 RÉSUMÉS 



dès Nn'ä, pour l'expression complète de la chaleur de dissipa- 

 tion; nous trouverons: 



(Il 



(0 



+ "2 ( ^- ^^2 + V ^^2 + --,- ^^2 ) ( 



\2x Sy dz ^ ) 



— \\ ds ( p^ T| (/Sa?! + ni^y^ -\- u^z^) + p., t._, (/r^.r^ + »«fVi + ^'^^i)} 

 s 



— \\ rf- { PjT^ (/â.-Ki -J- m^yi + ?îf^Si) -f- p^, T., (Mcc^ + »'fVo + ^^^■^2)/ 



V 



— \\ c?s ( Pi T, {lDx^-\-mDtj^ -t nZ^^i) +P2 ^2 {lDx2-\-mDy.,-{-nDz2)) 

 s 



— \\ d^ { PjTi (^Dj^i -)- 7nDy^ l wZ^^j) -l-p,,T2 (^/>>a;., + mDy.,-\-nDz2)). 

 'v 



§ tt. Désignons par Z:^ et /û> deux fonctions des coor- 

 données et du temps, finies et continues en tous les points de 

 l'espace to et des surfaces s et ÏI qui le limitent. Pour tenir 

 compte de la conservation, dans les déplacements „mécani- 

 ques", de la masse de la substance „1" ainsi que de la masse 

 de la substance „2", au sein de la dissolution, nous ajoute- 

 rons l'expression suivante à l'intégrale qui se trouve dans 

 l'équation therraocinétique fondamentale: 



(1) \\\ d.xdydz (Jc^ r^p^ + ^H 'V2) 



(1) 



ex dv cz / 



