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De là on déduit 
Là LS APR 
— €") COS 20 + y, 
(es 
(&* — &,*) sin 20 — y,“ cos 20— — y,*; (7b) 
sin 20 — &,Ÿ — & (7a) 
si, dans l'équation (5), on porte ces valeurs du nuniérateur et du 
dénominateur du second membre, on retombe immédiatement sur 
le résultat qui a été établi au paragraphe précédent par une voie 
plus directe. 
$ 4. Conservons aux lettres q et 0 la signification que nous 
leurs avons attribuée et désignons par u et » les composantes, pa- 
rallèles aux axes Ox et Oy, de la vitesse g. Nous aurons 
u— —gsın 6 (la) 
v — —+ q cos 6; (1b) 
ces équations seront vraies dans les deux cas opposés qui peuvent 
se présenter. Soit À une fonction quelconque des variables 7, 6; 
on s'assure sans peine que l'on a 
OF 9 or" sin 0 IR 
een (24) 
OF E OF cos 0 2F 
np (2b) 
€ ©) } 20 
Jointes aux équations (1). les équations (2) permettent de calculer 
les composantes (rapportées aux axes des x et des y) de la vitesse 
apparente de déformation. Eiles ont les valeurs suivantes: 
ou dq q A 
Ei a5 enge (5 Fur ) sin 20 (3a) 
dv d« ( 
ee (ur, )sin20 (3b) 
©v du dq q , 
— E73 Sn = || Re ) cos 20 ; (3e) 
ces valeurs, rappelons-le, ont été obtenues en supposant que la 
vitesse d'une particule du liquide ne depende que de sa distance 
à l’axe de rotation. 
Prenons dans le liquide un point quelconque A de coordon- 
nées æ, y et imaginons une région infiniment petite de liquide 2 
entourant ce point. Soit M un second point appartenant à la même 
