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du mouvement considéré: elle n'implique nullement l'hypothèse de 
l'incompressibilité intrinsèque du liquide. 
Placons-nous maintenant dans l'hypothèse que nous avons pro- 
posée en 19011) et qui consiste à admettre, pour les corps fluides, 
la validité de la loi de Hooke, à la condition, bien entendu, de 
l'appliquer non point aux composantes de la déformation apparente 
(comme on le fait habituellement pour les solides parfaitement 
élastiques) mais bien à celles de la déformation véritable. Nous 
aurons alors, au point considéré, 
Paz — Po—=—2NE*—(k—2?n) O* . (8a) 
Pr —Po—=— ine,“ (k — 3.n) O* (8b) 
Pau — NY (8c) 
où k désigne le module de compressibilité, » le module de rigidité 
du fluide, p, une constante convenablement choisie. Convenons de 
représenter par |[f] la limite vers laquelle tend une quantité quel- 
conque / par l'effet de la relaxation. Nous aurons 
[Pal ==? et (9) 
[&*] = [&,*] = [40%] ; (10) 
de là nous coneluons que l'on a 
PP 619°] (11) 
ee qui, en vertu de l'équation (7). peut se mettre sous la forme 
P —= Po — k O* . (12) 
Eerivons maintenant les équations (8) de ce paragraphe en les 
rapportant aux axes Ayk définis plus haut au $ 4. Nous aurons 
à 
9% — Po = —?2nE* —(k—2n) 9* (13a) 
Pr Po = — in E* —(k — 2 n) 6 (13b) 
Pr = — NY“ (13e) 
et les équations (1) du $ 5. prendront la forme suivante 
dp; Dia 
2 _—_Mme D (14: 
dt j T (14a) 
1) Bull. Int. de l'Acad. d. Sc. de Cracovie pour 1901, p. 104. 
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Bulletin III. A 
