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intérêt. Elle pourrait enrichir la Science d’une méthode, simple et 
élégante, qui permettrait de déterminer cette constante fondamen- 
tale: le temps de relaxation, tout au moins pour une certaine classe 
de liquides ?). 
$ 8. Il importe d'observer que le phénomène, découvert par 
Kundt, dont nous avons essayé de donner la théorie, ne peut 
pas être expliqué en partant dela Théorie Classique 
de la Viscosité. Il est aisé de se rendre compte de la justesse 
de cette importante remarque. Acceptons, en effet, les équations de 
la Théorie Classique; elles sont les suivantes 
Pa —p—=—2ue —w (1a) 
Pu —P—=—2ue — io (1b) 
Pay — UC (1b) 
‘en désignant par À et uw les 
eee, les Composantes de la 
composantes definies au moyen 
deux coefficients de viscosité, par 
vitesse apparente de déformation, 
des équations (3) du $ 4 et enfin 
par © la somme e,—+-e, qui d'ailleurs est égale à zéro. A ces 
expressions des quantités p,—p, p,—p et p, eomparons les 
valeurs des mêmes quantités données par les équations (8) du $ 6; 
nous aurons 
= mA 
CPR E ES n (e: = e,) (2a) 
& u 
Yu — Ca, (2 
day N U (2b) 
De là on déduit, en tenant compte des équations (7) du $ 3. 
ee Ile — 6) cos 20 c,, sin 26 ) 3 
€, az e,) cos Cap sin Y (3a) 
ern, >) sin 20 COS JU en 
Zu,  (e. — e,)sın 20 — c,,cos20, . (3b) 
Mais les équations (3) du $ 4. montrent inmediatement que l’on a 
1) Voir le Mémoire de M. Const. Zakrzewski: Sur la position des 
axes optiques dans les liquides déformés, présenté à l’Académie dans la 
séance d’aujourd’hui. 
