373 
peut que la regarder comme une fiction mathématique, dont l’usage 
peut être avantageux quelquefois, mais pourvu que l’on prouve que 
les conséquences ne sont pas de nature fictive aussi. 
Nous n’examinerons pas maintenant si un tel mouvement. pourvu 
qu'il soit possible, serait stable, puisque nous serons conduits à élu- 
cider cette question par l'expérience à la fin de ce travail; mais il 
faut insister, au contraire, sur ce fait que l'hypothèse du liquide 
parfait s'écarte de la réalité surtout dans ce qui est le plus impor- 
tant pour cette théorie, en admettant un glissement parfait, le long 
des parois du vaisseau et de l'orifice. tandis que les liquides réels 
y forment une couche adhérente immobile et par conséquent, ne 
causent pas le prétendu abaissement infini de la pression aux aré- 
tes pointues. 
D'autre part, comme je l'ai exposé dans un autre travail!) les 
équations ordinaires des fluides sont suffisantes — bien entendu si 
lon tient compte de la viscosité — pour prouver la nécessité du 
phénomène caractéristique en question: de l’asymétrie des lignes de 
flux, par rapport à la surface de séparation. 
Lorsque le mouvement est assez lent pour permettre l’omission 
des termes du second degré par rapport aux vitesses, les équations 
du mouvement 
A) A) Si 
ou du u ou 
U Ur oi = 
late traten] 
2) 
9 2 22 2 
a ee 2 (0 
ne sont pas changées par la substitution de —u, —v, — w, a —p, 
au lieu de x. », w. p; @est-A-dire les lignes de flux ne changent 
pas de forme (seulement de direction) par suite d’une inversion 
des différences de pression. et par conséquent, elles doivent être 
symétriques des deux côtés de l'orifice. pourvu que les parois 
soient symétriques. 
Mais à mesure de l'accroissement des vitesses, les termes d’iner- 
tie gagnent en importance, la substitution mentionnée cesse d’être 
applicable, et le mouvement devient asymétrique. 
Il est facile de reconnaître, en considérant l'effet de ces deux 
facteurs. que le résultat sera justement une tendance au change- 
1) Ces Bulletins 1903 p. 149. 
Pr 
