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Phänomen des Foucaultschen Pendels und die südliche Abwei- 
chung eines frei fallenden Körpers auf der nördlichen Hemisphäre 
in Zusammenhang gebracht. 
$ 1. Wir betrachten zunächst die Bewegung eines freien Punktes; 
sind noch gewisse Bedingungsgleichungen vorhanden, so können wir 
den wirkenden äusseren Kräften noch die den Bedingungsgleichun- 
gen entsprechenden hinzufügen. Die Entwickelungen werden dann 
auf ein System von materiellen Punkten ausgedehnt. 
Zu einer Zeit t seien nun +’, y', 2! die Koordinaten eines 
Massenpunktes in bezug auf ein absolut festes Koordinatensystem; 
x, y, 2 die relativen Koordinaten desselben Punktes, d. h. bezogen 
auf ein bewegliches Koordinatensystem, dessen Anfangspunkt 0 in 
bezug auf das feste System die Koordinaten x,, Yo, % hat, und 
seien schließlich die Transformationsgleichungen beider Systeme: 
«—= mt ax by +cz 
Y= Yo + az + by + c'e (1) 
2 = 29 ax by ce. 
Die Grössen &,, Yo. 2, und a, b, c,... werden als bekannte Funktio- 
nen der Zeit f vorausgesetzt, welche die Lage der beweglichen 
Achsen bestimmen; ausserdem fügen wir zu (1) die bekannten Rela- 
tionen hinzu: 
N ae de (2) 
be be +0" M0 (3) 
CA a’ de! — ty (4) 
$ 2. Bevor wir die De entwickeln, sollen 
zunächst einige bekannte, zwischen den Cos. in (1) und deren Ab- 
leitungen herrschende Relationen aufgestellt werden, von denen nach- 
her Gebrauch gemacht wird. 
Unter Berücksichtigung der Relationen (3) setzen wir: 
db „db" de 0e 
a nz 3 Tee re 
7 ei da ,da . „da. 2 
RE em 0 
Er Zi da! db db! db 
Dot ès = N) zen 
ee ee Pa di Se 
1* 
