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Die drei ersten Klammern auf der rechten Seite repräsentieren die 
erste Zusatzkraft in dem Theorem von Coriolis und das letzte 
Glied ist der Ausdruck für die zusammengesetzte Zentrifugalkraft. 
Wir wollen nunmehr die Bedeutung der einzelnen, auf der 
rechten Seite der Gleichungen (22) stehenden Glieder näher ins 
Auge fassen, wobei wir auch manches Bekannte des Zusammen- 
hangs wegen behandeln. 
$ 4. Zunächst sind m — ‚m _. ‚m = Kräfte, die auf die 
Masse m wirken, wenn sich diese zur Zeit im Koordinatenanfang 
O des beweglichen Achsensystems befände; die Ausdrücke: 
ZU d? To 1 d? Yo | u d? <o 
2.) (a dE + a 1 1 Te ) 
on. a}: la, | ‚d2Yo | „320 
(23) de = M (5 dt? Î b dt? I b dt: ) 
NE dag | sd? IE TEA 
Zo = M (e a En à g dt? ) 
sind die Projektionen dieser Kräfte auf die beweglichen Achsen. 
Für ein starres System von Massenpunkten gelten dieselben Aus- 
drücke. wenn unter m die gesamte Masse verstanden wird. Wir 
wollen die obigen, negativ genommenen Ausdrücke die auf den 
Koordinatenanfang wirkenden Kräfte nennen. 
$ 5. Um uns die Bedeutung der vorletzten Glieder in (22) zu 
vergegenwärtigen, betrachten wir in (18) denjenigen Teil der Ge- 
schwindigkeit, der ausgedrückt ist durch: 
da db de 
AU 20 ara Are 
> da’ db’ de‘ 
en Be were 
da di" der 
Te 
Diese Ausdrücke repräsentieren die Komponenten der absoluten 
Geschwindigkeit eines mit dem beweglichen Achsensystem fest 
verbundenen Punktes x, y, z, wenn noch die Lage des Koordina- 
tenanfangs ungeändert bleibt. 
Indem wir die Ausdrücke (24) der Reihe nach mit a, a’. a”... 
multiplizieren, erhalten wir nach Addition mit Hilfe der Beziehun- 
