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sich drehende Massenfläche zu, weil umgekehrt solche eine Träg- 
heitsellipse ergibt. Durch Einführung einer solchen fingierten Form 
der Masse kann der durch (35) gegebene Teil der allgemeinen 
Bewegungsgleichungen versinnbildlicht werden, was sich bei man- 
chen Problemen für die Vorstellung bequem erweisen kann. 
$ 10. Mit Berücksichtigung der Gleiehungen (23) und (55) 
lauten die allgemeinen Bewegungsgleichungen (22), ausgedehnt auf 
ein aus diskreten Punkten bestehendes Massensystem: 
y ne dx D 24; 3 = DE > 2 
pr de u 
Ilona) Zn va) 
(41) DL De Eur es o Y — 
=. & ta In) 
m Lu) 
Hiernach nehmen die Bewegungsgleichungen für die relative 
Bewegung dieselbe Form wie für die absolute a an, wenn 
zu den wirkenden äusseren Kräften IX, YY, &Z noch hinzuge- 
fügt wird: 
1) die auf den Kcordinatenanfang wirkende Kraft; 
2) die instantane Zentrifugalkraft des Massenmittelpunktes; 
3) die zusammengesetzte Zentrifugalkraft des Massenmittel- 
punktes; 
4) die instantane Tangentialkraft des Massenmittelpunktes. 
Für eine konstante Winkelgeschwindigkeit fällt diese Tangential- 
kraft, also das letzte Glied in den Bewegungsgleichungen, fort. 
$ 11. Prinzip der lebendigen Kraft. Multiplizieren wir 
die zunächst für einen einzelnen Punkt x, y, 2 genommenen Glei- 
de dy da 
RON 
wie die Beziehung für das Quadrat der relativen Gechwindigkeit 
chungen (41) der Reihe nach mit und beachten (37) so- 
eines einzelnen Punktes: 
