469 
Alsdann haben wir für die Systeme 0’ (x, y’, 2’) und O0’ (&,, y1, &). 
wenn noch mit £ die Zeit bezeichnet wird, das Transformationsschema: 
| li Yı 21 
1 == 
1 | Hs | T * 
cv | ot 57 ot 5 (1*) 
y 5 — ot ot 5 
2! 5 5 0 
Sind A und % die Entfernungen des Koordinatenanfangs 0 (und 
gleichzeitig des Ortes P und eines jeden in dessen Nähe liegenden 
Punktes) von der Erdachse bzw. von der Äquatorialebene, so gilt 
für die Systeme 0’ (x,. y, 21) und O(x, y, 2) das Transformations- 
schema: 
1 y 2 
“—h| 5+® 3 7 — (2*) 
Yı 3 u 3 
a —k p 5 5 +9 
Aus den vorstehenden beiden Tabellen folgt für die Beziehungen 
zwischen den festen Koordinaten x’. y, 2! und den beweglichen 
x, y, z irgend eines Massenpunktes, indem gleich die Cos. der Win- 
kel angeschrieben werden: 
æ y 2 
| 
x —ı | —cosotsmp —sinœt —coswtcosp  (3*) 
Y — Yo — sin © sin p cos ot — sin ot COS p 
Zu 2, cos p 0 — sin p 
Dieses Transformationsschema gilt für das Problem eines jeden 
Punktes an der Oberfläche der rotierenden Erde. also auch für das 
Problem des Foucaultschen Pendelversuches, für das noch die 
Bedingungsgleichung 
x? u y? + 22 —l? (4*) 
hinzutritt, wo / die Länge des in © aufgehängten Fadenpendels 
