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bedeutet; diese Gleichung besagt. der Massenpunkt sei gezwungen, 
sich auf einer Kugelfläche vom Radius / unter dem Einfluss der 
Erdbeschleunigung zu bewegen. 
$ 2*. Indem wir das Transformationsschema (3*) mit (1) zu- 
sammenstellen. finden wir unter Benutzung von (5) für die Kom- 
ponenten der Winkelgeschwindigkeit des beweglichen Achsensystems 
um die instantane Achse: 
(5%) P = & cos p. iv; Fr — — © Sin p. 
Wir sehen, dass die durch © gehende instantane Achse, deren 
Richtungscosinusse 
. ) q r 5 
6* Po eos p. =; — sm 
CR (9) p (0) [2 ? 
sind, stets parallel der Erdachse ist (also eine Gerade, die vom 
Koordinatenanfang O nach dem Polarstern gerichtet ist). 
$ 3*. Für die Drehungsgeschwindigkeiten (25) des mit dem 
beweglichen Achsensystem zur Zeit # fest verbunden gedachten 
Massenpunktes x, y, 2 um die instantane Achse folgt: 
U = © Sin D .y 
—] 
D — — & Sin P.X— & COS p.2 
W — & COS P .7. 
Diese Ausdrücke, mit dt multipliziert, ergeben die in der unend- 
lich kleinen Zeit dt erfolgten Verschiebungen längs der Koordinaten- 
achsen, und hierdurch (vgl. $ 5) ist der Drehungssinn des beweg- 
lichen Koordinatensystems um die instantane Achse, nämlich von 
Westen über Süden nach Osten, festgestellt. 
Diesem Sinne entgegengesetzt, also im Sinne Nord über Ost, dreht 
sich um die instantane Achse die Masse des Körpers, wobei die Ener- 
RL : 
gie  lw? erzeugt wird. 
$ 4 Die auf den Massenpunkt wirkenden äusseren Kräfte 
X, Y, Z setzen sich aus folgenden Kräften zusammen !): 
1) Der Erdattraktion, die gesetzt werde gleich der Resultieren- 
den aus der in Riehtung der Vertikalen angenommenen Erdschwere. 
deren Komponenten nach den beweglichen Achsen 0, 0, mg sind, 
1) Vel. z. B. Jullien, Problèmes de mécanique rationnelle, tome second, 
p. 229; Paris 1855. 
