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und der entgegengesetzten. aus der Rotation der Erde entsprin- 
genden Zentrifugalkraft, deren Komponenten 
m ©? h sin p. 0, m &? h cos p 
sind. 
Beide erwähnten Kräfte können für Punkte, die in der Nähe 
des Ortes P liegen, als konstant betrachtet werden, obwohl sie sich 
in Wirklichkeit bei einem sich bewegenden Körper von Punkt zu 
Punkt ändern. 
2) Im Falle des Foucaultschen Pendels haben wir noch als 
äussere Kraft die Tension À des Fadens anzusehen, an dem der 
Massenpunkt befestigt ist (oder den äusseren Widerstand der Kugel- 
fläche auf der sich der Massenpunkt bewegt). Die Komponenten 
dieser Kraft sind: — RT; —RÈ : — RZ. 
Wir haben demnach beim Foucaultschen Pendelversuch: 
I mo: h sin p — k° 
ee u R° (8*) 
2 
Z=mg + mo? h cos p — RT ; 
worin für das Problem der Bewegung eines freien Punktes an der 
Erdoberfläche À —o zu setzen ist. 
$ 5*. Der Koordinatenanfang OÖ hat die Koordinaten: 
%, = h cos ot, Y = k sin ot. nk; (9*) 
daher 
dx 6 d dz 
= ho sin ot, 7 — ho cos ot, mu —=0 
und 
dx EPS 9 d’y, Dir, d’zy f + 
ae dau ho? cos ot. HS À ho? sin ot, a n°: (10*) 
Demnach erhalten wir nach (23) für die entgegengesetzte, auf den 
Koordinatenanfang 0 wirkende Kraft: 
X, —=mo?hsin p 
M =E (HAS) 
79 = Mo? h cos p. 
