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überein, wenn noch in diesen Gleichungen der Luftwiderstand fort- 
gelassen wird. 
$ 9°, Im folgenden betrachten wir statt eines Massenpunkts 
einen starren Körper. für dessen einzelne Massenpunkte die vorhin 
entwickelten Beziehungen gelten. 
Zunächst erhalten wir für das Prinzip der lebendigen Kräfte 
nach Gleichung (46), indem wir die Ausdrücke (8*) und (11*) sowie 
die Bedingungsgleichungen (4*) benutzen: 
a( J'me lot) = Myde. (152) 
Diese Beziehung gilt sowohl für das Problem der Bewegung 
eines Körpers an der Obertläche der rotierenden Erde als auch für 
den Foucaultschen Pendelversuch. Für diese Probleme haben 
wir demnach: 
Die Abnahme der sesamten lebendigen Kraft, die sich aus 
der relativen lebendigen Kraft und der entgegengesetzten instan- 
tanen Rotationsenergie zusammensetzt. ist gleich der vom Massen- 
punkt unter dem Einfluss der Erdschwere geleisteten Arbeit. 
$ 10*. Werden die Ausdrücke (6*) in (34) eingesetzt, so ergibt 
sich für das instantane Trägheitsmoment: 
1— cos? p Im (y? 2?) + sin? p u m (y? + 2?) + 
Y En 
— 2 sin p cos p > mare (167) 
er n : STE 1 
Wird auf der instantanen Achse die Strecke O1— ; abge- 
tragen, so sind die Projektionen dieser Strecke auf Ox, Oy, Oz: 
— (08 P— Ë. 0, = sinpg—=—L. (TE) 
VI 
Werden diese Ausdrücke sowie die Abkürzungen: 
Im (y? He?) = À, dm + x) — ©; 
> mx2— #E (18*) 
in (16*) eingeführt, so folgt für das instantane Trägheitsellipsoid 
die Gleichung: 
