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von der kleinen Komponente der Coriolisschen Kraft nach Süden her- 
rührende ist, aber doch ganz im Bereich der Beobachtungsfehler liegt. 
Dieselbe Grössenordnung (0,01 mm) für die südliche Abweiehnng 
findet Bertram!) für 10 Sekunden Falldauer und = 450 Breite, 
wenn die Erde nicht als Kugel sondern als Rotationsellipsoid angesehen 
und im übrigen nur die Coriolissche Kraft berücksichtigt wird. 
„Noch andere Resultate ergeben sich“ nach Helmert?), unter 
Zugrundelegung der Gaussischen Gleichungen, „wenn man auf die 
infolge der Abweichung von der Kugelbeschaffenheit stattfindende 
Krümmung der Kraftlinien Rücksicht nimmt und wenn man die 
Abweichung nicht gegen die Lotrichtung des Anfangspunktes, son- 
dern gegen ein daselbst hängendes bis zum Niveau des Erdpunktes 
reichendes Lot misst. Die Grössenordnung der Resultate ist aber 
in diesen Fällen dieselbe wie beim Gaussischen Resultat“. 
$ 16*. Das in $ 12 entwickelte Integral (47) lässt den Zusam- 
menhang zwischen der Dauer des Falles und der südlichen Abwei- 
chung erkennen. 
Werden für p, q. r die Werte (5*) sowie die Beziehung (8*) 
für A=o und (11*) in Gleichung (47) gesetzt, so folgt für den 
einzelnen Massenpunkt: 
ER 2 : ER 
EP MP gp sn p. (23*) 
Der Körper sei in dem Koordinatenanfang O losgelassen, dann 
ist der Anfangszustand zur Zeit {=o durch die Beziehungen 
A Y — 2 —0 
di dy de ; 
= ei ze 24°) 
ab dio. 
gegeben. Alsdann folet aus (23*) nach zweimaliger Integration: 
2(2— x ctg p) 
7 : 
li — (25%) 
3 1 I 
x=y.wisino, und da y = 3 gw t cos o, so folgt x = 3 guw°t* sin © cos ©, und der 
von Gauss berechnete Wert ist genau die Hälite von diesem. 
!) H. Bertram, Probleme der Mechanik in Bezug auf die Variation der 
Schwere und die Rotation der Erde. Jahresbericht d. Städt. höheren Bürgerschule, 
Berlin 1869. 
?) Helmert, Meteorologische Zeitschrift, 2, p. 312; 1885. 
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