, 7 ’ 
20 —SF(22 +1),. (1°) 
Les trois cas exclus se caractérisent pour l'expérience par cela 
que l’on peut obtenir /=0 pour chaque orientation du polari- 
seur par rapport au corps examiné. Il résulte en détail des équa- 
tions précédentes ce qui suit: 
Le premier cas (7—0) est identique à celui où l’angle qu’on 
trouve pour /—0 entre les directions de l’analyseur et du pola- 
riseur varie avec l'orientation de ce dernier par rapport au corps 
examiné. C’est le cas bien connu de la lame de demi-onde. 
7 et simultanément ö=F2n7] est identique 
à celui où l'angle entre l’analyseur et le polariseur pour IJ—=0 est 
Le second cas |p — 
toujours le même, mais different de = quelle que soit l’orienta- 
tion du polariseur relativement au corps examiné. Dans ce cas bien 
connu (pouvoir rotatoire pur) les directions principales n’ont aucune 
signification physique. À est ici „langle de la rotation“ et l'équation 
(3) du $ 1 montre que l’on a alors: 0——2R+2nx. 
Enfin le troisième cas (d— +21, p étant quelconque) est iden- 
tique à celui où l’orientation du polariseur par rapport au corps, 
quand /=(, est arbitraire comme dans les deux cas précédents, 
mais dans lequel l’angle entre l’analyseur et le polariseur est eon- 
TU . \ 
stamment égal à 9 En opérant avec une lumière homogène, comme 
on l’a admis au commencement, on ne peut donc déterminer dans 
ce cas, ni les directions principales, bien qu’elles existent pour 
PE ni la valeur de g. 
Dans tous les autres cas possibles, les deux équations (1’), (2) 
s'appliquent sans exception. La valeur de s, et par suite celle de 
2i, sont alors fixées à #7 près par la constante À, et on a tou- 
jours R=2i,#nn. Comme alors à, est déterminé à #n— pres, 
2 
on trouvera toujours deux positions, mais deux seulement, du po- 
lariseur par rapport au corps, pour lesquelles on peut obtenir 
I=0. Elles different évidemment entre elles de ©. 
Bulletin III. 5 
