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dra pour une des directions principales (sans distinguer 
entre 0x et oy) la direction que fait l’angle 5 avec le polariseur, 
comme on le voit sur la figure 5. 
La remarque suivante ne nous semble pas être inutile: si l’orien- 
tation du polariseur par rapport au Corps examiné n’est pas arbi- 
traire pour /Z —0, on déduit alors des équations (1). (2’) et (3) que 
1) dans le cas de |s,| = = on a: g — 0 et Ô quelconque, mais 
différent de +», le cas bien connu de la biréfringence pure — et que 
2) dans le cas de |s|— 7x on a: Ü—+(2n—+1)x et @ quel- 
conque, mais différent de zéro. 
$ 3. La méthode expérimentale que nous venons de décrire 
nous donne non seulement les directions principales du corps exa- 
mine, mais aussi en général, une relation entre les constantes et 6. 
Nous essayerons maintenant de trouver une seconde relation entre 
ces grandeurs. 
Dans le paragraphe précédent nous avons démontré que la lu- 
mière émergeant du corps examiné est polarisée rectilignement, si 
BL ; : ; R pr. 
la direetion du polariseur forme l’angle 9 avec une des directions 
principales du corps. Dans tout autre cas. la lumière est polarisée 
elliptiquement et l'ellipse de la vibration est caractérisée par ses 
composantes ,conjuguées“: 
a=pes(r) 
la — g sin (7— =. 
(Voir la fin du $ 1). 
Quelle est la forme et la position de cette ellipse dans le cas 
où le polariseur fait avec Ox l'angle: 
? 
= ent) 
HIS 
Les demi-diamètres conjugués de l'ellipse, p et g. faisant tou- 
jours l'angle 2i—R, ils sont maintenant perpendiculaires. Par suite 
p et q sont, dans ce cas spécial, les demi-axes de l’ellipse en que- 
