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stion. Sa position est aussi déterminée, le diamètre g faisant tou- 
jours l’angle À avec le polariseur. 
Nous posons: 
pi=smwuw, \g|—=eosu. 
TT 
Pour w— =, on à g—0, c’est-à-dire: 0 —+(2n—+1)x et simul- 
2 
tanement 9 — 0. 
TT FR: 
Pour u + gm peut écrire: 
P\_ tg u. 
q | 
NS £ „6 22 ö oc 2 Ô 9 \ 
ou cos? 2p sin? — (cos: 5 — sin? 2p sin? 9 ig? u, (@) 
d'après (4) $ 1. 
Cette équation rapprochée de l'équation: 
sin? R cost Ê — cos? R sin? 2 p sin? = (6) 
(voir l’équation 3 du $ 1.) donne: 
cos? R cos? 2 p sin? uk ce tg? u (y) 
En multipliant les deux dernières équations, on obtient: 
(sin? R cos? 2 -- sin? 2 p tg? u) sin? à cos? R — 0. 
Attendu que À ne peut être égal à (2x + 1) 5 que dans le cas: 
ö6—=(2n+1)n, il est évident que pour + nz il doit être: 
cos? 2 p sin” R = sin? 2p tg? u 
De plus l’equation (@) montre que la derniere équation est aussi 
vérifiée dans le cas où 0—+(2#—1)x pour @ different de zéro, 
puisque on a alors toujours sin? R — 1. 
Si pour d 2x, on trouve À — 0, on a d’apres l’équation (P) 
p—0. En excluant ce cas, ainsi que les cas où d— +2» 7 et où 
qg — 0, on a, dans tous les autres cas. 9 +0 et R + 0. 
On peut donc alors écrire: 
gu (1) 
HD = = = 
h “+ sin R 
