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En ajoutant les équations (8) et (y), on obtient: 
5 Ô Ce sen 
(sin? R + tg? u) cos? Je cos? R sin? 9° 
d’où il suit: 
(2) cos 6 — cos 2 R cos? u — sin? u. 
Le signe de sind est donné pour 9 +0 par l'équation (3) du 
$ 1. si nous l’écrivons sous la forme: 
(3) 2 sin R eos? Ÿ = — sin 2 p cos R sin 6, 
où sir 2 est d’après la définition toujours positif. 
Il s'ensuit qu'on aura sin 0 < 0 dans le cas I de la fig 4. et 
sin 0 > 0 dans le eas IL. 
On voit done que Ö est déterminé par les équations (2) et (3) 
à +#2nn près (abstraction faite du cas: = 0). 
Il est vrai que cela ne nous permet pas encore de répondre 
à la question suivante: quelle est celle des deux vibrations ellipti- 
ques qui se propage le plus vite, c’est-à-dire 0 > 0 ou ö<O? Mais 
il suffit pour cela p. e. de savoir d’ avance que |d| x, ce qui est le 
cas le plus ordinaire. Dans le cas où on ne sait pas si || <x, 
on peut résoudre cette question en variant l'épaisseur du corps. sa 
déformation, le genre de la lumière homogène etc. 
Les équations (1) et (2) permettent done de calculer et à 
à l’aide des deux grandeurs expérimentales À et u. 
Pour trouver u, c’est-à-dire la forme d’ellipse pour 
Ur \T 
ES S +(@r +1), 
il faut procéder de la manière suivante. 
Le polariseur étant d’abord placé, pas rapport au corps examiné, 
x 
7 
Il ne reste alors qu’ à déterminer la forme de la vibration elliptique 
émergeant du corps. C’est ce qu’on peut faire à l’aide d’une lame 
quart-onde, d'aprés la méthode bien connue. On superpose la lame 
au corps examiné, de manière que la lumière émergeant de la lame 
soit polarisée rectilignement. L’angle u est alors l’angle compris 
comme dans la première expérience, on le fait tourner d’un angle 
