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Il vient enfin: 
2 
9 —p <> +emt v\) ars 1» nz 
2 qsin | 2 1975| 
Le coefficient du second terme peut devenir grand aussi bien 
dans le cas où g est très voisin de zero, que dans le cas où Ô est 
très voisin de +2nr. Le coefficient du troisième terme ne peut 
devenir grand que dans le dernier cas. 
Prenons par exemple: ö=(2n+1)n#4#, 9 — 1" et par suite 
1 
al 1900: On aura alors: 
sin m 1 ; cos 2p _ 0,0003 
2 |g sin 2 195 
les 12 . sin 2 p et = —ı cos 2p. 
2 |qsin | 2 tg, 
| = 
Considérons enfin les cas où p.g est assez voisin de zero, pour 
que l’analyseur, décrit au 4. $, ne révèle dans la première expérience 
la polarisation elliptique pour aucune des positions du polariseur, 
L’inegalite 
2|pq| Ssm2M 
étant alors vérifiée, on en conclut ce qui suit!). 
1. Dans le cas où le corps examiné donne presque la rotation 
pure on aura approximativement: 
sint(© — y) moe ; 
2. Pour ö voisin de +2», on aura: 
; \ö M 
sun ——, 
2 | € cos 2p 
1) Voir au 2. $ la caractéristique des trois cas extrêmes, où l'on a pq=0. 
