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(P^-pr= (-'.. '-[\<^i ^' ^{2»e+ß-h~lH) Ü }]■, (3a) 



les autres s'écrivent d'une manière analogue. 



D'ailleurs, d'après les équations (1) et (2) du § 2. du Mémoire 

 précédent, les valeurs initiales des inégalités de pression ont pour 

 expression: 



(4a) (p„- pT = — 2n e"— (k — \ n)A° 



(4b) (p„- pT = - 2n f- (k - î «; A° 



(4c) (P,.~P)° = — 2w J/" -ß—in)A° 

 (5a) p°j, = — wa" 



(5b) p°^ ^ — Mß° 



(5c) p"^ = — nf. 



Dans tout ce qui précède nous avons conservé les notations adop- 

 tées dans le mémoire cité plus haut: „Sur les lois de la Viscosité". 



§ 2. Les équations du mouvement s'obtiennent en portant dans 

 les équations 



(1) o^=px-r^.^-^-+?^) 



^ ' ' dt ' \ 3x ' 3y ^ 5z J 



les valeurs de 3p„/$x, Sp^JSy, 3p„/9z etc. tirées des équations (1), 

 (2), (4) et (5) du paragraphe précédent. On trouve trois équations 

 dont la première est la suivante: 



(2) 4- r'' "^{dt e' '^ { w V '' i( + (k — h + i n) ~) . 



J.> ' 3œ 



Tous les symboles, dans ces équations, ont la signification qui leur 

 a été attribuée dans le Mémoire précédent. 



§ 3. Dans ce qui va suivre nous supposerons nulles les for- 

 ces extérieures données auxquelles le fluide est soumis; donc les 

 termes X, Y, Z disparaîtront de nos équations. Nous supposerons 

 le fluide animé de mouvements inflniment petits ; par conséquent, 

 nous pourrons traiter les quantités %i, v, w ainsi que les dérivées 



