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bution vient simplement s'ajouter à la perturbation ondulatoire pro- 

 prement dite que représente l'équation (4) du présent paragraphe 

 et qui, en raison de la relation exprimée par l'égalité (2) du § 3.. 

 mériterait peut-être d'être nommée onde de rigidité. 



Il est aisé de voir que, parmi les perturbations diverses qui 

 se superposant constituent la perturbation totale (u, v, w), l'onde de 

 rigidité est la seule qui subsiste dans le cas d'un fluide absolument 

 incompressible. En effet, supposons: 



Dans ces conditions, les équations (1) du § 8. donnent (moyennant 

 les hypothèses fondamentales du § 8.) trois égalités de la forme 



ce qui démontre l'exactitude de la proposition énoncée plus haut. 



§ 11. Dans ce paragraphe nous discuterons une intégrale par- 

 ticulière de l'équation (4) du paragraphe précédent; ce cas, si élé- 

 mentaire qu'il soit, présentera néanmoins quelque intérêt. Pour les 

 propriétés générales des intégrales de cette équation, nous renvoyons 

 le lecteur aux travaux énumérés dans le paragraphe précédent. 

 Soient 

 (1) M, := o ; y.j ^ »2 (x,t) ; w^ = u)^ (x,t) . 



La perturbation sera plane. Nous pouvons nous borner à considé- 

 rer la composante w.,. Désignons par B, [i, a trois nouvelles con- 

 stantes, par i^ la quantité — i et posons: 



Cette expression de v^ portée dans l'équation (10) du § 5. la véri- 

 fie sous la condition: 



