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ce qui peut s'écrire lorsque le rapport nT est petit. , 



Imaginons un fluide limité par le plan x = o et s'étendant à l'in- 

 fini du côté des x positifs. La partie variable de la perturbation 

 pourra se mettre sous la forme 



-zjl 



X 



Bs cos n (t — --) (5) 



en posant: 



a \'2>yT(l — { nT) = q ; a\l2T (n (1 + { cT) . (6) 



La longueur d'onde a est donnée par l'égalité 



l/l. = 2:^(l^-nT) ■ (7) 



l'onde en avançant faiblit rapidement i). C'est, on le voit aisément, 

 un mouvement forcé, prf)Vüqu('' par la vibration Bc.os'jf de la sur- 

 face solide qui se confond avec le plan x ^ o . 



On observera que le produit a- 2' peut être remplacé, dans les 

 formules précédentes, par le rapport jj./o (appelé parfois „coefficient 

 cinématique de viscosité") en sorte que les valeurs de q. \ l peu- 

 vent se calculer d'avance, au moins approximativement, dans cha- 

 que cas particulier. 



Lorsque la valeur du rapport rjT est très-grande, nous avons 

 les égalités approchées: 



q ^ a ; \ ^ 2t: a/ij ■ (8) 



l = 2aT; ■k/l = ^/cT; (9) 



dans ce cas l'absorption qui se produit dans la propagation de l'onde 

 est presque insensible. Supposons toujours que l'on connaisse la va- 

 leur de (t- T ou p./p pour le fluide en question sans qu'on puisse 

 dire quelles sont les valeurs des facteurs a et T pris isolément. 

 Dans ces conditions il n'est pas possible de prévoir d'avance les 

 valeurs de q, \, l] si l'on réussissait à déterminer l'une d'elles par 

 l'observation directe, on pourrait en déduire, au contraire, les va- 

 leurs de a et de 7' pour le fluide étudié. 

 Posons : 



') Lanib. Hy drody n ami es, p. 538 Cambridge 1895. 



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