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(tO) \/c^T^i 1 — ry T^ H. 



On a rigoureusement : 



(11) ï = rt V 2 5 TR \==2t. a\/2TB/G 



(12) l=a\j2T/'7R 1/1 = 2tzE. 



En résumé, les résultats que nous venons de trouver nous autori- 

 sent à dire que l'onde de rigidité qui peut s'observer dans les flui- 

 des visqueux est parfaitement accessible aux procédés de mesure 

 de la Science actuelle. 



§ 12. Dans ce qui précède, pour étudier la propagation d'un 

 petit mouvement dans un milieu continu, nous avons fait un constant 

 usage des composantes de la vitesse de déplacement u, v, w. Tant 

 que l'on admet que le milieu en question jouit des propriétés d'un 

 corps fluide, ce mode de représentation est particulièrement con- 

 venable. Considérons cependant que rien ne s'oppose à ce que l'on 

 assigne telles valeurs qu'on voudra aux constantes du milieu appelées 

 n, k, h, T. Attribuons des valeurs excessivement grandes soit aux modu- 

 les«, A', Ä, soit à la péri(jde 1\ soit enfin aux unes et à l'autre; dans 

 ces conditions les propriétés du milieu seront telles que l'on sera 

 en droit de le regarder comme représentant cette nombreuse classe 

 de corps que l'on appelle communément plastiques (ou même soli- 

 des) et que, en Physique, on s'accorde à considérer ') comme des 

 fluides dont la viscosité est extrême. Dans l'analyse du mouvement 

 qui peut avoir lieu dans un milieu ainsi constitué, il sera préféra- 

 ble d'avoir recours aux c. imposantes du déplacement même E, v), '(,. 

 Nous avons, en vertu des §§ 1. et 5. du Mémoire précédent, l'égalité 



(1) dt=-'""=^^ dt ' 



d'autre part, nous avons les équations (2) du § 2. Si l'on y joint 

 les égalités qui expriment les hypothèses adoptées plus haut au 

 § 3. on trouve trois équations de la forme 



') Voir, dan» le premier Volume des Rapports présentt?s au Con- 

 grès de Physique réuni à Paris en 1900, les Mémoires de Sir W. Roberts- 

 Austen et M. A. Stansfield, de M. W. Spring- et de M. B. Weinberg. 



