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 Dans l'équation (2) portons les valeurs des produits 



'? 



dl'^ d (— ~ y-x dlr^ „ dix, 



Il n i /■ - 4- -r- -i- ( ^ \ 9ii-. ' 9 1/1 - iJ; 



«p 



(P + ?+C^), 5.0^^^ 5«.c'^^ (4) 



rf< • "' dt'^ ' •' ' ^ '^ -"<- dt ' ""• dt 



tirées des équations (4), (5), (9) et (11) du § 2. et posons, dans la 

 même équation. 



la quantité T étant considérée comme constante; cette dernière hy- 

 pothèse, si simple qu'elle soit, conduit à une représentation adé- 

 quate du phénomène de la relaxation, ainsi qu'il est dit dans notre 

 Communication précédente. Au moyen de ces sub.stitutions, l'équa- 

 tion (2) prend la forme 



?1^' + ^' + ?^' + .^'S, = 0. (6) 



dt 



On a posé ici 



(7J 



„ 9u du 3u 



' Sx ^ ' 3y ^ dz 



, „ :r^fdw , 3v\ ^ —yfSu 3iv\ ^ p— /eu 3u\ 

 ^'^'^■^^K-3-y^3.)^'rAj-z^^)^'^^<Tx + ^} 



En vertu de l'équation de continuité, l'équation (6) devient 



dt 1 ' 3x 3y dz 



Il est aisé de voir que les équations équivalentes (6) et (8) repro- 

 duisent la relation entre le flux et le stimulant indiquée au 

 § 4. du Mémoire précédent; seulement, comme les équations (6) et 

 (8) se rapportent au cas où le gaz est en mouvement, l'expression 

 de la composante du vecteur stimulant qui y figure est plus géné- 

 rale. Elle se compose du terme p-ß^, valeur de cette composante 

 à l'état de repos et de la somme 



dzi-it 3qi-v 3?)\w ,-. 



^ dx 3y 3z 



