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qui dépend du mouvement de déformation '). Aussi croyons-nous 

 devoir distinguer ces deux vecteurs 



(pi?..pi?.„,,oi^J et (:S,.pÄ„,pSJ 



par une dénomination différente; nous les nommerons : le premier 

 stimulant intérieur ou intrinsèque de conductibilité; le 

 second stimulant extérieur ou accidentel. 



Peut-être ne sera-t-il pas superflu de faire observer que nous 

 n'avons négligé aucun terme dans le calcul qui précède, en sorte 

 que le résultat obtenu doit être considéré comme rigoureux. 



§ 4. Reprenons l'équation (5) du § 2. et posons 



(1) p^f + ^ = ~^c& 



en désignant par c la chaleur spécifique du gaz à volume constant; 

 &■ représentera alors la température absolue. Dérivons l'équation (5) 

 du § 2. par rapport à la variable t et dans l'équation ainsi obtenue 

 remplaçons les dérivées S ^}\l dt, 9 ç, rj 3 1, 3 ^r.; 3 1 par leurs va- 

 leurs tirées de l'équation (8) du paragraphe précédent et de deux 

 équations analogues; il viendra 



3t ^- dt J 3x\ 1 ' 3x cy 3z ^ 



-r,(¥ + ^^.+^«.-^ + ^ + ^) 



5^ V i ' ' 3x 3y 3 z ' 



De là nous déduisons, en tenant compte de l'équation initiale (5). § 2. 

 ^ 3 ( d» ,,,\ 2 ( d& ,,.\ 



3x^^ ' 3x 3 y 3z J 



.-i^(pi>'„ + p^^„ + ^ + ^%^') 

 3y^' ■' ' • 3x 3 y 3 z ^ 



3z^' 3x 3y 3z ' 



') .Supposons un gaz animé d'nn mouvement u, r, ir de translation 

 pure, en sorte que les composantes u, v, w soient iiidi'pendautes de .r, i/, z 

 L'équation (7) nous apprend que dans ce cas p Sj. = 0. 



