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C'est la forme la plus générale de l'équation de conductibilité; elle sup- 

 pose que le mouvement dont le gaz est animé est donné de la ma- 

 nière la plus générale. Ainsi qu'il fallait s'y attendre, elle renferme, 

 comme cas particulier, l'équation (9) du § 4. de notre Mémoire pré- 

 cédent et par là-même, l'équation classique de conductibilité. 



L'équation (3) contient par deux fois le terme M' défini par 

 l'égalité (6) du § 2. L'interprétation de ce terme ne présente aucune 

 difficulté. Supposons que la perturbation tant mécanique que calo- 

 rifique de l'état d'équilibre ne soit pas excessive; dans ce cas la 

 valeur du terme 4" difi"èrera peu de 



—— 5— / 2u dv dw \ 



c'est-à-dire de 



-lc^%. (5) 



Par conséquent nous aurons: 



Val.appr.de (cp|^ + M') = rpd | log(^:) (6) 



Comparons ce résultat à l'énoncé bien-connu de la loi de la dé- 

 tente d'un gaz (loi de Laplaeè et Poisson) et rappelons que le 

 gaz que nous considérons est un gaz monoatomique; nous verrons 

 immédiatement que le terme 



se rapporte aux effets calorifiques de la compression ou de la di- 

 latation. On comprend dès lors que le rôle du terme "K dans l'équa- 

 tion (3) consiste à représenter rigoureusement les effets calorifiques 

 qu'entraîne la déformation la plus générale subie par le gaz au 

 cours de son mouvement. 



Faisons une seconde i-emarque qui nous sera utile dans la 

 suite. Tant que la perturbation de l'état d'équilibre n'est pas ex- 

 cessive, on a la relation approchée 



Val. appr. de T {"§ ^ "^ ,'-§) = 2 KV'^, (8) 



établie au § 4. de ntjtre Communication précédente. On a désigné ici par 

 A' le coefficient de conductibilité que l'on considère comme constant. 



