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dans les LeçDiis sur la Théorie de la Chale u r de G. Kirch- 

 hoff, publiées 2) après sa mort en 1894. Presque en même temps nous 

 arrivions ä) nous-même à un résultat identique, sans avoir eu con- 

 naissance, à l'époque où nous présentions notre écrit à l'Académie, 

 du Mémoire de M. Neuniann ni des Leçons de Kirclihoff. 



§ G. Dans ce paragraphe nous discuterons, à titre d'exem- 

 ple, un cas simple mais très-important. Supposons que le gaz dans 

 lequel la chaleur se propage soit animé d'un mouvement de dila- 

 tation ou de contraction parfaitement uniforme en sorte que l'on ait: 



3i< 9v 9w , „_ 



dx dy dz 



Dans ce cas l'équation (7) du § .3. se réduit à 



pÄ, = poO (3) 



et les composantes pS^, ^S. s'expriment d'une manière analogue. 

 L'expression du terme ^\ se simplifierait si l'on adoptait l'hypo- 

 thèse célèbre que Sir G. G. Stokes a proposée, en 1845, pour le 

 cas qui nous occupe. En effet, d'après Stokes, la valeur exacte du 

 terme "f dans la dilatation ou la contraction uniforme est donnée 

 par l'expression (4) du § 4; elle serait donc égale à ^0, si l'on 

 désignait par p la valeur moyenne de la pression normale. Cepen- 

 dant, dans notre cas, l'hypothèse de Stokes ne peut être exacte 

 que d'une façon approximative; cela tient aux inégalités de tem- 

 pérature qui existent au sein du milieu gazeixx. 



Reprenons l'équation iSl du § 4. Elle devient, dans ce cas, 



(4) 



-) Vorlesungen über die Theorie der Wärme, herau.sg. von l'lanck, 

 Leipzig 1894, p. 194. 



^) Bulletin International de l'Académie des Sciences de Grâ- 

 ce du 3 Décembre 1894, p. 299. 



