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en désignant par if" le rayon du disque. Pnur obtenir l'équation du 

 mouvement du disque nous désignerons: 



par © l'angle de déviation du disque de sa position d'équilibre, 

 par T'x le moment des forces élastiques engendrées par le fil 

 de suspension, 



par M le moment d'inertie du disque. L'équation du mouve- 

 ment du disque sera: 



Suivant M. Mever 'j il faut considérer cette équation comme 

 une des conditions „aux limites" définissant l'intégrale ■]/ de l'équa- 

 tion 1). Les autres conditions aux limites dépendent des circonstan- 

 ces de l'expérience. Nous admettrons qu'à une certaine distance du 

 disque mobile se trouve un second disque immobile parallèle au 

 premier. 



Une solution particulière de l'équation 1) est la suivante: 



2 

 — m t 



i]/ =: £ [C sin (yz) -|- Bcos (v^)], 

 où m et V vérifient l'équation 



4) M*-~ = — v2^2 . 



Les conditions l'elatives aux surfaces sont 



1) 'h zznO pour z= c 



ou C ^ — D cotg (vc); 



2) ij/ = -^ pour £• = 



') loc. cit., p. 249. 



