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premiùre approximation, de poser cotg (vc) égal à — . Dans cette 

 hypothèse l'équation 8) prendra la forme 



Daus le cas du mouvement périodique cette équation a deux 

 racines réelles et quatre racines complexes de la forme ±(a±b i). 

 Par conséquent 



représente le décrément logarithmique de l'amplitude de Foscilla- 

 tion et 



7C 



2 ah 



la période d'une oscillation du disque dans le liquide. En substituant 

 ces valeurs dans l'équation 9j et en égalant à zéro séparément les 

 parties réelle et imaginaire, il vient: 



P-^ 



' " S/^ T ^[m^ 2 McT\ ' M T -^ 



et 





10) 



Ecrivons la dernière équation sous la forme 



^ r' ^ t^ ^r^)~ 2Mc ^^> 



où nous désignons par t la période d'une oscillation du disque dans 

 l'air. L'équation 11) constitue une généralisation de la formule 

 donnée par M. Schmidt 



'"'''- 2M ■ 



formule qui résulte de l'équation 11) moyennant .l'hypothèse parti- 

 culière T— 0. 



