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des éléments de volume permettent facilement de démontrer l'exac- 

 titude de la proposition dont l'équation suivante: 



(2) -f- Jj-J- dil ip^z + p,,9 + p„^ + p„.x + pj;i 4- p^y) = 



constitue l'énoncé. Remplaçant les jo„ etc. par leurs valeurs, l'é- 

 quation (2) devient 



(3) sSdS{lA-\-yiP„ + 'CPù 



- m (^ii I 2« ( 3-^ + V' + f + ^^^^tÇ+r ) + (;t - -I w) A-^ j = . 



en désignant par k et it les modules de compressibilité et de rigi- 

 dité du milieu et par A la somme s-j-cp-f-J/. Ce sont ces équations 

 qui constituent le théorème de Clapeyron. Il est aisé de voir que 

 cette proposition est tout à fait analogue aux théorèmes d'Hydro- 

 dynamique dont nous nous sommes occupés dans cette Communi- 

 cation. 



55 M. LADI8LAS NATANSON m t.: O odksztalcatiiu kr^zka plastyczno- 

 lepkiego. (S^ir la déformation d'un disque ijlastico-visquenx). 



Imaginons une plaque cylindrique, c'est-à-dire un cylindre cir- 

 culaire droit dont la hauteur serait petite par rapport aux dimensions 

 de sa section transversale. Supposons que la substance de la plaque 

 appartienne à la classe des corps plastico-visqueux; nous 

 aurons soin, dans la suite, de définir le sens que nous attachons 

 à cette expression. Pour l'assujettir à la déformation, on comprime 

 la plaque entre deux plans rigides, horizontaux. La position du 

 plan inférieur est fixée d'une manière invariable. Le plan supérieur, 

 au contraire, est mobile et sert à faire agir, sur la base supérieure 

 de la plaque, une pression homogène due à l'action d'un poids ou 

 d'une autre force, soit constante, soit variable. La seule force qui 

 agisse sur la face latérale du cylindre est la pression atmosphérique. 

 Nous admettrons que la substance de la plaque jouisse de la pro- 

 priété d'adhérer aux parois solides qui la compriment; par consé- 

 quent nous considérerons comme impossible le glissement des mo- 

 lécules de la substance par rapport à ces parois. Il est clair que, 



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