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En vertu de l'équation (10) nous avons, pour ce plan, 



(14) pai,R)—p{lLO)^—uJE-. 

 D'autre part, posons 



(15) r = ; Zi = l ; z^ = \l 

 dans l'équation (12); elle devient 



(16) p{l,0)—p{\l,0)=^\y.JP, 

 d'où, en comparant avec (14), 



(17) piil.,(i)-p{\l,R) = ^J{\l-^ + E^). 



Cela posé, cherchons à évaluer les composantes des pressions 

 en un point x, y, z que nous désignons (comme on le fait habi- 

 tuellement) par p„, p^„, p,., p,j,. p„, p.,y. Soient 



(18a) 

 (18è) 

 (18c) 



e = 



/ = 



5u 



9v 

 % ' 



az 



dw 



5» 



' dz 



9u 1^ 9w 

 3z dx 



3v . du 

 dx"^ dy ' 



D'après la théorie de Poisson et de Stokes, nous avons, vu 

 l'équation (4), 



(19a) p„—p=— 2y.e ; f „„ = — [im ; 



( [2b) p^^—p= -. 2\j.f ; /;,,-— \ih ; 



(19c) p^^—p^ — 2[).cj ; p,„ = — ]j.c ; 



or, les composantes e, f, g, a, h, c qui entrent dans ces expres- 

 sions se calculent aisément au moyen des équations (6): 



(20a) e = Jz{l-z); a =^ Jy{l — 2z); 



{20b) f=^Jz[l — z); b^Jx{l-2z); 



(20c) g^ -2Jz{l — z)\ c = 0; 



par conséquent, on peut considérer comme connues les quantités 

 (p„— jö), {f„—p), (p^—p), p„,, p„, p^,j. On trouve, entre autres, 



(21) p„ = p^„ et p,„ = G. 



Considérons, sur la surface latérale de la plaque, un élément 



