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Rappelons que le second coefficient de viscosité, appelé 1 dans 

 ce qui précède, figurait explicitement dans les équations [(5) ou (7)] 

 qui nous ont servi de point de départ. Il est remarquable, par con- 

 séquent, que le résultat que nous venons d'obtenir soit indépendant 

 de ce coefficient. Les termes qui le contenaient ont été éliminés au 

 cours du calcul. Cette circonstance méritait d'être signalée en vue 

 des incertitudes qui existent au sujet du coefficient 1 et des diffi- 

 cultés que soulève sa détermination expérimentale i). 



Il ne serait point difficile de tenir compte de la pesanteur de 

 la substance de la plaque dans le calcul qui précède. Pour cela, il 

 suffit de modifier la dernière équation du mouvement, celle qui 

 sert à déterminer la valeur de SpjSz. Désignant par y l'accélération 

 de la gravité, on posera Z == — v dans cette équation. Keprenant 

 le calcul que l'on vient de lire, on verra un terme nouveau, égal 

 à - ',py/, apparaître au second membre de l'équation (20) laquelle 

 ne subit d'ailleurs aucune autre modification. Par p on désigne ici la 

 densité de la substance dont on néglige, cela va sans dire, la va- 

 riation avec l'altitude z-). 



§ 4. Un fluide visqueux, compressible ou non, qui suivrait les lois 

 posées par Poisson et par Stokes, serait-il propre à représenter, 

 en Théorie, la classe des corps réels appelés plastiques? A notre 

 avis, il est permis d'en douter. Aussi nous proposons-nous, dans ce 

 paragraphe, de reprendre à nouveau l'étude du problème qui nous 

 a occupés, en partant cette fois de la Théorie généralisée de la 

 Viscosité que nous avons cherché à établir dans pilnsieurs Mémoires 

 précédents ■''j. 



Dans ce qui va suivre, nous désignerons par n le module de 

 rigidité, par k et h les deux modules de compressibilité, par T la 



') Voir Bulletin International de l'Académie des Sciences de 

 Cracovie, Année 1901. p. lOS. 



'-) Supposons un disque qui, grâce à la fluidité de sa substance, s'écoulo 

 par l'effet de sa propre pesanteur. Dans ce cas, on a [1 = 0. Admettant les simples 

 hypothèsL'S du g 1 , on pourra écrire 



l étant la valeur qui correspond à un moment arbitraire t. 



") Voir Bulletin International de l'Académie des Sciences 

 de Cracovie, Année 1901, pp. 95 et 161; Année 1902, pp. 19 et 488. 



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