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Des équations (3o) et (3è) on conclut que, pour chaque plan 

 horizontal, on a la relation 



p(z,r) — p{z,0)^ 3m "^r^ K^ . (6) 



On a au contraire en deux points qui se trouvent sur une même 

 verticale 



— i/r 



De l'équation (6) on tire, en faisant z= II, r = B, 



p{;,l,£) — pi!j,0) = 3Ht ' B^Ks- (8) 



Si, dans l'équation (7), on pose Zi = l, z.^ = \l, /• = 0, il vient 



— i/r 

 p{l^))-p{\l,(i) = 3nz 1{K,-UK^. (9) 



La comparaison de cette équation avec l'équation (8) conduit à la 

 relation : 



p{l,0) -p(\l,B) = Sm'^^i IK,^ - {:\l^^B-') Ks } . (10) 



Pour calculer les composantes des pressions nous avons les 

 égalités 



—tir -tIT Çt tiT 



p„ — P = {plx — P°)s — £ \dt& 2ne etc. (H«) 



JO 



-tir —iiTÇt tii' 

 Py'=P%^ — ' ydte lia etc. (12«) 



Rappelons maintenant que l'on a c = en vertu des hypothèses 

 adoptées plus haut. Si, d'autre part, l'on suppose /)^ = et joL=Ä 

 (hypothèses qui s'imposent par raison de symétrie), on aura cons- 

 tamment les relations p^ = et p„ = p^ :' On peut écrire par con- 

 séquent, pour les éléments de la surface latérale situés à la hauteur 



2 = 1,1, 



P = pU{l,B)=p^{ll,R)=p„ai,B). (13) 



En supposant F invariable, les équations (13) deviennent, pour t = 0, 



p = f„=Pl, = p:r. (14) 



Introduisons les expressions (11) dans l'équation (13); en tenant 

 compte des équations (20) du § 1., nous aurons 



