f)08 



(15) P=^p{\l,E)^{f„-f)z'%3nt"''l{K,_ - \IK.,). 



Observons, en secuud lieu, que l'équation (24) du § 1. doit 

 être satisfaite dans le plan z = l de la base supérieure. Les équations 

 (6) et (11) du présent paragraphe nous permettent de calculer la 

 valeur de l'intégrale 



(16) \ c^'pV dr.r.p,, = 



= %R^ {z) \p [z, 0) + CfL — jo") r"^— 2«e"" "" ^dk^g-{-lnt"'^R'-Ks\ . 



En portant cette valeur dans l'équation (24). § 1, et en mettant, 

 pour g, sa valeur [(20), § 1], on a 



(17) n-\-P=p(l,0)-\-(pl-p'')s" —12ns " l{K^-lK^)-\-\m'%'^K^ . 

 Pour ^ = 0, cette équation devient simplement 



(18) U' + P = f„ , 



n° désignant la valeur que prend, au moment initial < = 0, la 

 pression II que nous considérons ici comme variable. Des équations 



(14) et (18) on conclut 



(19) n°=p;,— ^L; 



on aura par conséquent, eu égard aux équations (15) et (17), 



n.=p{l ,Q)—p{\l,R)^Y\'' ê'"'-- 15ns '"^IKi + 



(20) -^Uis"W- + R,')K,. 



En comparant enfin cette équation à l'équation (10), on obtient 



(21) n = n"i'"''—3ns^"\ 41K, — {3P — i?-' + {B,^) K^ ) . 



Ce l'ésultat (que nous discuterons tout à l'heure) est une générali- 

 sation de l'équation (28) du § 1. 



§ 5. Essayons de traiter le problème considéré au paragraphe 

 précédent par une voie analogue à celle que nous avons suivie au 

 § 2. de ce Travail. Aux symboles e, f, g, a, b, c, û conservons la 

 signification qui leur a été attribuée au § 1.; posons 



