Les figures 5 et 6 nous apprennent done directement que dans 
la région s'étendant pres du cylindre extérieur l'angle & a une va- 
leur moindre que dans les points situés pres de la paroi intérieure. 
Nous avons supposé jusqu'ici que la valeur de la vitesse est 
plus petite qu’une certaine valeur caractéristique pour le liquide 
examiné et pour la température d'observation. Si la vitesse dépasse 
cette valeur, la frange obscure aura un aspect tout à fait différent 
et variable suivant la valeur de la vitesse. Supposons que cette va- 
leur va en croissant et que nous faisons toujours eoineider l’extré- 
mité de la frange tournée vers l’axe avec le point d’intersection 
de la paroi intérieure avec le rayon, passant par le centre du champ. 
Alors, la frange cesse d’être rectiligne, elle s’ineurve d’abord 
et ensuite elle s’inflechit. Ces états sont représentés sur les fig. 7; 
8, 9, dans le cas, où le sens de rotation est celui dans lequel tour- 
nent les aiguilles d’une montre. On déduit aisément des figures 8 
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Fig. 7. Fig. 8. Hip (9: Fig. 10. 
et 9 que l’angle & a alors dans la couche centrale du liquide une 
valeur beaucoup plus grande que dans les autres points. 
On peut dans le cas correspondant à la fig. 9 mettre les nicols 
dans une position, qui fait réapparaître le point d’inflexion de la 
frange dans le champ, comme on le voit sur la fig. 10 1). 
Il y a enfin des cas, où l’on constate dans le champ de vue 
une complication d’un autre genre. Outre la frange décrite ci-dessus 
indiquant les points du liquide, où ses directions principales font 
1) Les nombres donnés dans la note déjà citée se rapportent au collodion dans 
le cas de la fig. 10. Nous avons alors approximativement: 
tg 2a = Const .n, 
où n est le nombre des tours dans une seconde du cylindre intérieur. Mais la 
forme de la frange étant ici irrégulière en comparaison avec le cas, où la frange 
est rectiligne, le mouvement du liquide ne peut non plus être régulier. Done les 
conclusions tirées de la formule précédente ne sont plus admissibles. 
