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P° = N° Sin (01 t + 6) HN, Sin (02 t + do) +... 
g® = N,” Cos (a t + d,) + N° Cos (0, t + 6) +... 
wo p=tgi SinQ q—tqiCos Q ist. 
Jetzt muß man diese Theorie für die kleinen Planeten speziali- 
sieren, indem man die Masse des gestörten Planeten als ver- 
schwindend klein annimmt !), 
Charlier führt die Poinear@’schen elemente in einer etwas mo- 
difizierten Form ein. Setzt man, nach Charlier: 
7 D on Be # = 
= \/ 2(1— \V1-—e#,) Cosn,— e, Cos x, (genäh). 
= — \ DEN Fan Sin m, = — e, Sin TT. 
Sini,00s2, r=0,1...n 
51 TRES ES 2 
[P.] = Van Ze \/ V1—e2,(1— Cosi,)CosQ — 
‘1 ET EE 
[9,] = VA G, —— \/ \1—e2(1—Cosi,) Sin, —— Sini,SınQ, 
wo Al = A Sn == & ... Al, \a; sind. 
und weiter 
km, B (a mu B, 
(0, à) = 4] mA 4 (a, &) = + m" (a, a;) 
3 km, m; 
(0, à] = 4\ MA B, (a, a)= + 77 na B; (a. a;) 
wobei man die Koeffizienten B, und B, mit Hilfe elliptischer Inte- 
1 
a 
grale (£ und F), wenn man a — ne Sin 0 (a Z a’) setzt, aus fol- 
genden Formeln?) berechnen kann: 
e B=(14319°04+ 21916) E— (14190) F 
@aB,=2(1-+190+19:0) E — (2-+19° 6)E. 
1) Charlier Mech. des Himmels Bd I. p. 413. 
p 346. 
2 
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