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Die Länge des aufsteigenden Knotens beträgt Q,, — 358020", 
und die Radien-Vektoren auf der Knotenlienie sind r,=— 1521, 
r„— 1529. Diese Epoche kann man also als die Epoche der größ- 
ten Annäherung der beiden Planeten betrachten. Früher hatten wir, 
von der Epoche f, ausgehend, eine andere Annäherungsepoche, näm- 
lich #4 + 6200 erhalten. Der Unterschied darf nicht befremden, da 
wir jetzt von einer anderen, späteren Epoche ausgehen, wo auch 
die Säkularstörungen etwas andere Werte haben. 
Wählen wir noch eine intermediäre Epoche, für die wir die 
Epoche (t, + 2100) + 2100 = ty 44200 annehmen wollen. Für 
diese Epoche erhalten wir folgende Elemente: 
ex 1244 ny—19951 i,—= 11% Q,— 343047! 
eu— 534 nu— 5137 „= 150 = 81 5 
Für den gemeinsamen Knoten hat man @,, — 334042’, und die 
Radien-Vektoren der Knotenlinie r,= 1'645, r„—= 1477. Wenn 
man diese Werte der Radien-Vektoren mit den früher für die Epo- 
che #, + 2100 erhaltenen 7, — 1728 r,— 1439 vergleicht, sieht 
man sofort, daß der Unterschied zwischen den Radien mit der 
Zeit kleiner wird, was wir auch erstreben. Das hat zur Folge. daß 
die Störungen mit der Zeit unregelmäßiger erscheinen. Die Rech- 
nung ist wieder nach der Ganß-Hill’schen Methode durchgeführt 
worden, und die Werte aller Größen. die in Betracht kommen, 
sind auf der Tafel VI zusammengestellt. Es hat sich aber als un- 
zureichend erwiesen, die Bahn in 24 äquidistante Intervalle nach 
der exzentrischen Anomalie zu teilen, deswegen wurde sie in 48 
Intervalle, d. h. von 7% zu 75 geteilt. Wenn wir, z. B., /gk, be- 
trachten und die Werte für eine Reihe von Winkeln aus der Tafel 
VI herauswählen, finden wir: 
E IgRo 
75 | 975197 
825 982128 
90 | 984208 
975 9-51565 
105 | 024919, 
1125) 064475, 
120 | 059037, 
