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„ Da _ „ Y 9 P" ^" 9 P" f9\ 



Q Dt- QX - Sr ' dy ""■& (2) 



Z>» „ dp „ I 9 ( 3u 9v cir \ 



«Dt=e X -À +f ^- H+ 3 l, sA;.r + 9« + j:) + (3, 

 9y,\é 9a 2 9v 2 9w~\ 9fir9v 9u~\ 3f.iï9iv 3in 

 + 9x1-3 9x~~ 3 9y~~ 5 fe J + ty\Jx + 9yi + 9z\-Jx~*~Jz\ etC ' 



Mais dans les applications ordinaires, les différences de température 

 n'étant pas grandes, on peut négliger les termes de la seconde ligne, 

 et c'est ce que nous ferons en général. 



Dans ces équations, p représente la moyenne arithmétique des 

 trois tensions perpendiculaires; 



p = £ (P~ + Pv» + P-) • ( 4 ) 



Il n'en résulte pas que p soit identique à la pression qui figure 

 dans l'expression de la loi de Boyle-Cha r les, ce qui est néan- 

 moins une hypothèse bien probable, admise par presque tous les 

 auteurs récents l ). La même supposition peut être énoncée sous une 

 autre forme: si nous avions considéré la loi Boy le-Charles au 

 lieu de l'équation (4) comme définition de p, nous serions parvenus 

 à l'équation 



hli v dp . , 2 3div 



Vf, c.c Sx 



r - i iii- .... en cv 9w'\ 



ou fe symbole drv est une abréviation pour ■= — \- ■= — h tt- I et nous 

 L J * 3x 9y 9zl 



devrions formuler l'hypothèse de Stokes de la manière suivante: 

 le coefficient de viscosité v pour les changements de volume est le 

 tiers du coefficient a pour les changements de forme. C'est ce que 

 nous admettrons, eu égard à la théorie cinétique qui. d'après Max- 

 well 2 ), fournit le même résultat 3 ); niais nous insistons sur l'impor- 



') Voir Natanson: Bulletin de l'Acad. d. Se. de Cracovie 1901. p. 95. 

 -) Scientific Papers II. p. 69 (1890 



s ) Voir à ce sujet Natanson. Bulletin Internat, de l'Académie de Craco- 

 vie, Année 1901. pp. 108-110. 



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