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tance d'une vérification expérimentale de cette relation et nous ne 

 croyons pas avec M. Meyer 1 ) que ce soit une question indifférente, 

 parce que la viscosité de volume se superpose à la pression et n'en 

 peut pas être distinguée. On verra plus loin des exemples qui dé- 

 montrent la fausseté de cette opinion (§ 24. § 25); on y pourrait 

 encore ajouter l'extinction des ondes sonores par suite de la visco- 

 sité à laquelle la „viscosité de volume" contribue aussi. 



§ 3. La méthode la plus simple pour déduire l'équation ther- 

 mique fondamentale consiste dans l'application du principe de la 

 conservation de l'énergie à un élément de masse dm = Qdxdydz, 

 se déplaçant dans le gaz. La variation de l'énergie totale, com- 

 prenant les énergies calorifique, cinétique et potentielle (par rapport 

 aux forces extérieures), sera égale au travail effectué par les ten- 

 sions agissant sur sa surface, augmenté de la quantité de chaleur 

 transmise en vertu de la conductibilité calorifique. Cette relation 

 est exprimée par l'équation: 



(6) m [j 6 +-h ( "' 2 + v ' 2j r »'-) + U\ dm = [^(up xc + vp^ + wpj) + 



+ =- (u>P*u+ v Pm + "7< ; , i + |- dips-A- «?„,+ "'PJ + xzi 2 öl dxdi/dz 



qui par le développement des opérations différentielles et par l'intro- 

 duction des valeurs (1) et des équations de mouvement se trans- 

 forme en: 



(7) C jQ™+pdiv=0 + x A*8 



où <I> représente la quantité de chaleur dégagée grâce au frotte- 

 ment intérieur (par seconde et cm 3 ) ce qu'on appelle, d'après Lord 

 R a y 1 e i g h. fonction dissipative: 



* = _ W i,. + ,{ 2 [(gy + (|)' + ©'] + 



(Zw 2v\ 2 (du cwy (9v 9u\-\ 

 + \dt, + dzJ + \3z + 9i ) + U- + Jy) ï 



*) Gastheorie p. 114; Crelle Journal 75 p. 337, (1873). M. Meyer trouve 

 v=2;x en s'appuyant sur les principes de la théorie cinétique des gaz (d'après Max- 

 well-Clansius), mais ce résultat est erroné. Voir Boltzraann, Gastheorie I p. 93 

 (1895). 



