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La déduction peut être rendue plus rigoureuse, en appliquant le 

 théorème en question à une quantité finie de gaz. en transformant 

 l'intégrale de surface en intégrale triple et en la spécialisant pour 

 une quantité élémentaire *). 



§ 4. Il faut remarquer cependant que cette équation ne sera 

 pas rigoureusement exacte, pas plus qui' les équations (3), puisqu'on 

 ne peut pas supposer que le frottement intérieur et la conductibi- 

 lité de la chaleur soient des phénomènes tout-à-fait indépendants. 

 On pourrait même douter qu'il y ait en général des phénomènes 

 quelconques, simultanés et coexistants, qui soient rigoureusement 

 indépendants l'un de l'autre. Dans notre cas, M. Na tan son 2 ) a dé- 

 montré, en effet, que la théorie moléculaire cinématique fournit, 

 pour les phénomènes de conductibilité dans un gaz. des expressions 

 différentes suivant que ce gaz est en repos ou en mouvement; mais 

 en général, la différence sera très petite et il sera difficile d'en dé- 

 montrer l'existence par la voie expérimentale. Nous nous bornerons 

 donc au degré d'exactitude auquel permet d'atteindre l'hypothèse de 

 „l'indépendance" ou de la „superposition" des phénomènes de vis- 

 cosité et de conductibilité. De même, nous omettrons la considération 

 des écarts de la loi de Boy le-Charles. en supposant l'exactitude 

 de la formule 



P 



o 



R6. 



(9) 



§ 5. En somme, les équations fondamentales de l'Aérodynamique 

 seront, outre la formule citée (9). les suivantes: 



Du 



«m = 



Dv 

 *DÏ = 



Dw 



9p u 9 div ... 



f 3 9^ + f ' A -" 



3 P 



u 9 div ., 



9y 3 9y 

 dp a 9 div 



9z S 9z 



(10) 



l'équation de continuité: 



9q 9 (q u) 9 (o o) + 9(j>if) _ 

 9t 9x 9y 9z 



= 



(H) 



l ) Sinol uebo wski „Sur l'atmosphère etc.", loc. cit. 



'■') Bulletin Internat, de l'Acad. d. Se. de Craoovie 1902. p. 137. 



