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et l'équation thermique (7) qui peut être écrite, en considérant la 

 relation 



c_ E 



A~~k — 1 



ainsi que (9) et (10). sous la forme suivante: 



(12) % + u% + v *P + w ?E + kpäW = {k- l)\0+xA*8\ 

 et c ./ c y o <f 



où désigne l'expression (8). 



On remarque que cette équation jointe à (11) donne la formule 

 ordinaire de la détente adiabatique: 



l = ( 9 ) k 



Po K Qo J 



dans le cas où les termes du second membre sont négligeables en 

 comparaison de ceux du premier. Ceux-ci. en effet, représentent la 

 réaction thermique de la compression ou de la dilatation adiabatique. 

 Pour définir des problèmes spéciaux, il faut préciser les con- 

 ditions pour u, v, w, p, 6 à la surface et. pour un système variable 

 avec le temps, l'état primitif. Dans la plupart des applications, le 

 gaz est contenu dans des parois solides et dont la température est 

 approximativement constante r ); u, v, w doivent être supposés nuls 

 sur ces parois conformément aux expériences qui ont démontré 

 l'adhésion complète des couches superficielles. Dans le cas d'un 

 mouvement stationnaire, l'équation (11) donne: div = pour ces 

 surfaces, d'où résulte, la direction normale étant prise pour axe des 

 Z et la vitesse normale étant désignée par v„: 



c'est-à-dire que la direction des lignes de flux dans les couches 

 superficielles est parallèle à la surface. En désignant la vitesse dans 

 cette direction par ('. on trouve que l'équation (12) se réduit à la 

 surface à 



(13) 0-^(-)=-^ö. 



l ) Des différences de température entre les parties diverses des parois pro- 

 duiraient des courants de convection. Voir: Oberbeck [Wiedem. Ann., 7 p. 271 

 (1876)]. Lorenz. [Wied. Ann. 13 p. 582 (1881)] 



